27 / 172 
27
0
0
2
3
0 0
0
2
0
0
2
cos
1
t t
pb
e
d
,
0 4
0
2
b
(1.76)
и частными случаями (1.72) и (1.75).
Для найденных законов
)(
(1.40)–(1.44) общее решение задачи
Гильдена-Мещерского (1.1) определяется формулами теорем 1.5 и 1.6. С
помощью формул преобразования (1.9) [ значения
5
1
)(
J J
] и тео-
ремы 1.6 получим связь полярного угла
и времени
t
и, следовательно,
определим зависимость
)(
t
от времени
t
.
1.6. Орбиты с постоянным эксцентриситетом и переменным
параметром
Рассмотрим подробнее практически важный частный случай орбит с
постоянным эксцентриситетом
0
e
и переменным параметром
) (
p
. В
этом случае орбиты описываются формулами (1.65), (1.76) и законом
)(
(1.41)
)0 ,0 (
0
1
b b
. Выпишем формулы, определяющие эти орбиты
cos
1
) (
0
e
p r
,
B
tg
A
A
arctg
)
(
2
2
0
,
(1.77)
0
2
3
0
0
0
2
0
cos
1
t t
p
e
d
,
0 4
0
2
b
,
0
1
b
.
(1.78)
Здесь обозначено
3
1
0
0
) (
p
p
,
0
0
2
0
0
bC p
,
0
2
,
(1.79)
где
) (
p
– переменный параметр, и аналогично кеплеровской задаче
введены постоянные элементы орбиты:
0
p
– параметр в начальный мо-
мент времени
0
t
,
0
e
– эксцентриситет,
0
– угловое расстояние перицен-
тра от узла,
0
t
– момент прохождения через перицентр орбиты.
За исключением переменного параметра
) (
p
формулы (1.77) и
(1.78) совпадают с аналогичными выражениями классической задачи