34 / 172 
34
Г Л А В А 2
МЕТОД h-ПАРАМЕТРИЗАЦИИ.
ТОЧНЫЕ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧИ
ГИЛЬДЕНА-МЕЩЕРСКОГО
2.1. Введение
Задача двух тел переменной массы в постановке Гильдена-
Мещерского моделирует изотропное изменение массы гравитирующих
тел. Она отличается от известной кеплеровской задачи лишь переменно-
стью масс гравитирующих тел со временем. Учитывая дополнительно
возможное фотогравитационное взаимодействие излучающих тел в
форме фотогравитационной задачи двух тел В.В. Радзиевского [76],
можно (1.1) обобщить и представить
)(
t
в виде
)(
)(
t
GM t
,
)(
)(
)(
2 2
1 1
tmq tmq tM
,
(2.1)
где
1
q
и
2
q
– коэффициенты редукции фотогравитационного поля для тел
с массами
)(
1
tm
и
)(
2
tm
. Уравнения (1.1) и (2.1) характеризуют объеди-
ненную задачу Гильдена-Мещерского и Радзиевского [77].
И в общем случае, возможно включить в
)(
t
в (1.1) либо в (2.1) из-
менение
G
(
t
) со временем согласно гипотезе Дирака [37] , а также в (2.1)
и случаи возможной переменности коэффициентов редукции
)(
1
tq
и
)(
2
tq
со временем:
)( )(
)(
tMtG t
,
)( )(
)( )(
)(
2
2
1
1
tmtq tmtq tM
. (2.2)
Уравнения (1.1) и (2.2) характеризуют нестационарную фотограви-
тационную задачу двух тел в форме Гильдена-Мещерского-
Радзиевского, описывающую эволюцию двойной системы с учетом фак-
торов как переменности массы системы, так и переменности коэффици-
ентов редукции массы системы, с возможными приемлемыми случаями
для параметров
i
q
,
i
m
)2,1 (
i
системы. Задача (1.1) в случае соотноше-
ний (2.1) или (2.2) в математическом плане эквивалентна базовой задаче
Гильдена-Мещерского, но различается для этих случаев в физическом
аспекте. Эта сторона проблемы рассматривалась в нестационарной фо-
тогравитационной задаче [78-81], в которой нестационарность обуслов-