99 / 172 
99
где обозначения прежние (6.67), причем
Полагая
0
k
в уравнениях (6.68) получим результаты работы [26],
при
1
k
из уравнений (6.68) следуют результаты, указанные в работе
[120].
6.11. Уравнения Ньютона для оскулирующих элементов
Уравнения для оскулирующих элементов можно представить в наи-
более общей форме уравнений Ньютона, пользуясь известными метода-
ми теории возмущений [122, 124] применительно к движению (6.5),
(6.9), (6.14). В результате получаем:
, ~21
2
Tr
uv dt
dp
,
~
cos
cos
~
sin 1
2
Tv
vp
r e
Sv
uv dt
de
, ~~ cos
1
2
Wu
p
r
uv dt
di
(6.69)
, ~
sin
~ sin 1
2
W
i
u
p
r
uv dt
d
,
~
~ sin
~
1 sin ~ cos
1
2
W ctgi
u
p
r Tv
vp
r
e
Sv
e
uv dt
d
,
~
~ cos
sin
1
2
2
0
3
p
r TN
r
pv S
eN p
e
p
uv
dt
dF
где
;
~ ;
~ ;
~
0
0
0
Wp W Tp T Sp S
WTS
, ,
– обычно принятые [124] проекции возмущающей силы
trrF
, ,
, остальные обозначения те же, что и в (6.67). Уравнения (6.69)
являются уравнениями Ньютона для оскулирующих элементов проме-
жуточного движения (6.5).
.
2
31
0
dt
tF
k