44 / 172 
44
С помощью (2.39), (2.42) и соотношения
h
(2.43)
получим
)0 (
[89]:
t
C
h
h
c
h
h
с
2
5
2
4
3
2
3
2
1
4
1
2
1
2
3
, (2.44)
где
– постоянная.
Решение (2.42) и (2.44) дает возможность представить массу
и
квазиинтеграл энергии h в функции времени, и возвращаясь с помощью
формул (2.39), (2.43), (2.7) и (2.8) к исходным переменным, получаем
решение проблемы (1.1) в указанном случае.
Приведенные примеры иллюстрируют прямой метод решения про-
блемы, состоящий в том, что основное уравнение (2.9) путем задания
функции
) , , , (
h
f
различным образом приводится к интегрируе-
мым дифференциальным уравнениям известного типа.
Таким образом, рассмотренный метод
h
-параметризации можно про-
иллюстрировать множеством других примеров. Такой подход видимо
будет эффективен в тех случаях, когда из каких-либо посылок или до-
полнительных соображений удается задать функцию
)(
t
в параметри-
ческой форме, к примеру через квазиинтеграл энергии либо через другие
связанные с ним параметры задачи. Преимуществами прямого метода
h
-
параметризации является его простота и возможность получения стро-
гих решений проблемы для заданной скорости изменения массы
) , , , (
h
f
. К числу недостатков указанного метода следует отне-
сти возможную сложность выражений для функций
)(
t
и
)(
th
в полу-
ченных решениях и отсутствие алгоритма нахождения решений с зара-
нее задаваемыми свойствами искомых функций. Эти недостатки в опре-
деленной мере можно устранить с помощью обратного метода
h
- пара-
метризации.
2.6. Обратный метод решения основного уравнения
Рассмотрим обратный метод
h
-параметризации, который заключает-
ся в том, что основное уравнение проблемы (2.9) решается путем зада-
ния функциональной связи квазиинтеграла энергии
h
и массы
.