![Show Menu](/elib/Sait/%D0%A2%D1%80%D1%83%D0%B4%D1%8B%20%D1%83%D1%87%D0%B5%D0%BD%D1%8B%D1%85%20%D0%9A%D0%B0%D0%B7/%D0%91%D0%B5%D0%BA%D0%BE%D0%B2%20%D0%90.%D0%90/files/assets/basic-html/styles/mobile-menu.png)
70
Решение (3.41а) можно записать в виде
cos
1
1
2
2
CC
C
r
, (3.42)
где
определяется формулой (3.41в). Орбита (3.42) есть эллипс
cos
1
~
e
p
r
(3.43)
с переменным параметром и эксцентриситетом:
2
~
C p
,
2
1
CCe
. (3.44)
Решение (3.43) обладает инвариантами вида (3.33). Отметим, что
решение (3.43) есть точное решение. Если в формулах (3.39), (3.40) и
(3.44) положить
0
,
0
0
,
1
0
,
C
Q
0
,
Q
– постоянная,
0
Q
,
1
2
C
,
0
2
1
0
CC e
, то получаем решение, найденное в работе [102] для
линейного закона изменения
в фотогравитационной задаче двух
тел, которое получено другим путем.
3.8. Общий случай однородного уравнения
Уравнение (3.11) в общем случае имеет решение [93]:
qp
q
B
C
qp
Z y
21
2
1
21
1
, (3.45)
где
2
1
212
1
4
1
2
qp
qpp q
. (3.45а)
Учитывая (3.6) получаем (n
1
):